使用和餅間電容K相并聯(lián)的附加餅間電K的原理圖如圖2b所示，這種結(jié)構(gòu)以前多用在內(nèi)線柱的高壓線圈上，如220千伏／110千伏的自耦穩(wěn)壓器的110千伏高壓線圈上。用的時(shí)候，也只能在線端附近的幾個(gè)線餅里，由于空間和絕緣的限制，K不易滿足在沖擊電壓作用下，雙餅糾結(jié)式線圈比雙餅連續(xù)式線圈，雙餅連續(xù)式加靜電線匝補(bǔ)償?shù)木€圈沖擊性能好。
所謂部分糾結(jié)式線圈是雙餅糾結(jié)式和雙餅連續(xù)式的組合，且通常在高壓線圈出線端處和中性點(diǎn)處（全絕緣）的一些線段為糾結(jié)部分
其實(shí)糾結(jié)式這個(gè)名稱并不十分確切，比較確切的名稱應(yīng)是并繞串接餅式線圈。并繞反映了卷制過(guò)程的特殊性，即它卷制時(shí)的并繞導(dǎo)線根數(shù)要大一倍，單根線的線圈要用兩根線繞，兩根線并繞的線圈要用四根線一起卷。串接是把并繞形成線匝回路串聯(lián)起來(lái)，形成單回路的線圈.
糾結(jié)式線圈的型式很多，圖6是常見(jiàn)的幾種。
為了比較清楚的說(shuō)明糾結(jié)式是如何加大了餅間等值電容的，首先要搞清餅間電容是如何形成和如何計(jì)算的。
圖7是一普通連續(xù)式線圈的三個(gè)線餅。設(shè)在沖擊電壓波作用的起始階段，加在一對(duì)雙餅線段里的電壓為us。則根據(jù)測(cè)量，可以認(rèn)為此ups是均勻分布在各線匝上的，如圖7b所示。
因此相鄰線匝間的電壓un為N
uusN為雙餅總匝數(shù)。
如圖7un＝uDs／18（N＝18）設(shè)相鄰線匝間的電容為C，則當(dāng)外加電壓uus時(shí)，匝間電容儲(chǔ)藏靜電能量／N
有N，總匝數(shù)的雙餅線段，共形成（N－2）個(gè)匝間電容，圖7是N1－2＝16個(gè)匝間電容，因此可見(jiàn)糾結(jié)式線餅的電容遠(yuǎn)大于連續(xù)式線餅，本例中CDs：：Cs1＝13884：553．2＝25倍。餅間電容的顯著加大，大大改善了線圈的沖擊特性。從推導(dǎo)過(guò)程中也可以發(fā)現(xiàn)，糾結(jié)線段等值電容加大的根本原因是由匝間電位差加大（幾乎是等于一段的電壓），從而大大加大了匝間儲(chǔ)存的靜電能量，從面使等值電容大大加大了。全糾結(jié)式線圈的空間因素al一般在1～3左右。糾結(jié)式線圈有良好的耐沖擊性能，高壓線圈采用糾結(jié)式后，大大簡(jiǎn)化了線圈的結(jié)構(gòu)。對(duì)于圖6b的糾結(jié)式線圈，按照對(duì)圖6a（即圖8）類似的推導(dǎo)，同樣忽略1／N，和1／N兩項(xiàng)，則雙餅線段的等值餅間電容仍可按式（8）計(jì)算。但這時(shí)的N不是取實(shí)際匝數(shù)，而是實(shí)際匝數(shù)的兩倍，即N1＝20